Movimiento circular uniforme

De Wikillerato

Revisión a fecha de 15:47 26 dic 2006; Eduardo (Discutir | contribuciones)

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Hemos estudiado la variación del vector velocidad, es decir, la aceleración, en un sistema de coordenadas ortogonal, de dos o de tres dimensiones y el caso particular de un movimiento rectilíneo.

Pero veamos que ocurre en el caso de que el movimiento sea circular. Como en cualquier caso, el vector velocidad es siempre tangente a la trayectoria, y dado que es un vector, aún cuando su módulo permaneciese constante, su dirección variará en todo instante, y teniendo en cuenta la definición que hemos aceptado para la aceleración, al variar la dirección de $\vec v$ habrá una variación de $\vec v$ y, en consecuencia, existirá una aceleración.

Esta aceleración puede estudiarse referida a un sistema cartesiano con ejes fijos, tal y como estudiado hasta ahora, de modo que $\vec a = a_x\vec i + a_y\vec j$ .

Imagen:aceleracion_normal_tangencial.gif

Sin embargo, podremos abordar también el estudio de las componentes de la aceleración referidas a un sistema de ejes ortogonales con origen en el punto que ocupa el móvil, en cada instante, en el curso de su movimiento, y de modo que la dirección de uno de esos ejes coincida siempre con la dirección de la tangente a la trayectoria, es decir, con la dirección de la velocidad. El otro eje, necesariamente perpendicular al anterior, tendrá pues la dirección de la perpendicular a la tangente en cada punto, es decir, la dirección del radio del círculo, y que denominaremos dirección normal. A las componentes de la aceleración de este modo obtenidas, se llamarán componentes intrínsecas de la aceleración. Llamaremos $\vec\tau$ al vector unitario en la dirección de la tangente y $\vec\eta$ al vector unitario en la dirección de la normal. Estos dos vectores, aunque de módulo igual a 1, serán variables puesto que su dirección varía constantemente en el curso del tiempo.

Veamos qué valor toman esas componentes $a_\tau$ y $a_\eta$ de la aceleración, que denominaremos aceleración tangencial y aceleración centrípeta.

Aceleración centrípeta

Teniendo en cuenta que, en algunos casos, no hay una correlación entre los conocimientos de matemáticas de los estudiantes y las exigencias de demostraciones en física con un cierto rigor, utilizaremos en primer lugar un método geométrico para determinar la aceleración centrípeta en un movimiento circular uniforme, el cual, por otra parte, es el único caso de movimiento circular que se incluye en el programa de Bachillerato.

Estudio geométrico

Imaginemos una partícula que describe un movimiento circular uniforme sobre una circunferencia de radio $r$ y con una velocidad $v$ . En un instante $t$ la partícula se encuentra sobre $P$ con una velocidad $v$ , en un instante inmediatamente posterior $t + \Delta t$ Se encontrará sobre $Q$ , con una velocidad $v$ igual en módulo a la velocidad en $P$ , pero con una dirección diferente. Llevando un vector paralelo a la velocidad sobre $Q$ de modo que su origen coincida con el punto $P$ , podremos hallar la variación del vector velocidad, que llamaremos $\Delta v$ .

Igualmente podremos determinar $\Delta r$ .

En el dibujo se pueden observar dos triángulos isósceles, el $OPQ$ y el $PMN$ , que hemos señalado con los colores rojo y azul, respectivamente.

$OPQ$ esta formado por dos radios y la cuerda que une sus extremos. La cuerda es $\Delta r$ . Por su parte, $PMN$ es un triángulo también isósceles formado por el vector $v$ en el punto $P$ y el vector $v$ en el punto $Q$ , el cual, ha sido trasladado paralelamente a sí mismo hasta el punto $P$ , y por el vector $\Delta v$ , que es el segmento $MN$ , y que hemos obtenido restando $PM$ a $PN$ .

No debemos olvidar que el radio es siempre perpendicular a la tangente en cada punto.

En consecuencia, el vector $r$ será siempre perpendicular al vector $v$ en cada punto. Dos triángulos isósceles, con los lados iguales perpendiculares entre sí son semejantes.